共射極放大電路(圖1)的輸出電阻，一般情況下，可以用RC表示，但是RC的阻值比較大。
所以得出一個結論，共射極放大電路的輸出電阻比較大，這樣的話，所接負載阻抗的大小，就會對輸出電壓的大小產生比較大的影響。
圖1 共射極放大電路
從這一點，我們希望輸出電阻小些，甚至為0，那麼Vo』基本全部加載在負載RL上，這樣負載阻抗的變化基本不會改變輸出電壓。
圖2 輸出電阻的定義
電路圖3相比與共射極放大電路圖1，有一個區別，就是共射極放大電路的輸出從集電極引出；
而電路圖3的輸出由發射極引出。
在此種情況下，由於沒有從集電極取出信號，所以沒有必要在集電極接上電阻。
圖3 射極跟隨器電路圖
接上電阻也能使用，但產生的壓降都變成了損耗。一般情況下，取消集電極電阻。
偏置電路由R1和R2組成，共同對Vcc進行分壓。
電路中，R1和R2都是10kΩ，那麼Q1的基極電壓VB電位為7.5V；
三極體基極-發射極要工作在正向偏置狀態，那麼VBE壓降為0.6V；那麼
VE = VB – VBE = 6.9V；
這個公式告訴我們，VE的電壓只和VB有關，和RE沒有關係。
那麼現在我們接入一個負載電阻RL，從交流分析看，相當於與電阻RE並聯，
RE' = RE // RL
我們知道RE的變化，並不會影響輸出信號。
得出結論：
即使改變負載電阻的值，輸出電壓Uo也總是一定的，即可認為射極跟隨器的輸出阻抗幾乎為0。
VB的電壓與VE的變壓僅僅相差0.6V，電路增益Au=1
由發射極引出輸出，電路增益為1，所以叫做射極跟隨器！
基極偏置電壓VB為7.5V，那麼發射極電位VE比其低0.6V，為6.9V。
所以電晶體集電極-發射極之間電壓VCE為8.1V(=15V-6.9)
所以，靜態時，電晶體集電極損耗為：
Pc = VCE * Ic = 8.1V * 10mA = 81mW
在電晶體的選擇過程中，Pc的最大額定值要高於81mW。
正常的三極體可以達到200mW，所以不用擔心這個問題。
但是集電極損耗隨溫度會有很大變化。
圖4 2SC2001集電極損耗與環境溫度的關係
從圖4中，我們可以看出三極體2SC2001的集電極損耗，在常溫20度時，可以達到600mW。但是當溫度達到125度時，就下降到81mW左右了。
加之，射極跟隨器大多用在電路的輸出級。需要經常處理大電流，所以必須注意電晶體和電阻的發熱問題。
在輸入端串聯一個萬用表，設置為交流-電流檔，並聯一個萬用表，設置為交流-電壓檔，分別測得電流為71.752μA，電壓為349.984mV，
圖5 測量輸入電阻
公式 Ri = Ui / Ii
輸入電阻為4.8kΩ
也可以在輸入端串聯一個電阻Rs=5kΩ，此時輸入波形會下降一半，說明Rs與輸入阻抗一致，「平分」了輸入電壓Ui。
輸入阻抗為5kΩ。
之前闡述了射極跟隨器的輸出阻抗幾乎為0，所以在輸出端接入1 kΩ的負載，輸出電壓沒有明顯變化。
這個優點，可以用在共涉及放大電路的輸出端，用來降低輸出電阻。如圖6所示：
圖6 共發射極電路+射極跟隨器電路
這幅圖相比電路圖1，就是把輸出部分換成「射極跟隨器」
首先看到的是偏置電路，電阻R1=33kΩ，電阻R2=16kΩ，三極體2SC2001的基極電壓被設置成1.6V，那麼如果三極體工作在放大狀態，發射極電位為1V，發射極電流為1mA，那麼UCE為2V，集電極電位為3V。
該電位也是三極體Q2的基極電壓，那麼三極體Q2的發射極電位為2.4V，電流為2mA，UCE=2.6V。
發射極引出輸出電壓。
電路的放大增益
Au = Rc / RE』 = 3.9kΩ / (2kΩ//390Ω) ≈ 10
圖7 電路圖6的放大增益
還是在電路圖3，我們此時接入負載電阻680V(圖8)，輸出電壓與輸入電壓一致，增益為1，輸出電阻為0。
這個都符合預期。
圖8 射極跟隨器接負載電阻680Ω
那麼我們此時增大輸入電壓，增大為8Vp-p，此時我們觀測輸出電壓，發現一個奇怪的現象？
波形的負側被「削去」了！
圖9 增大負載後的輸出波形紅色，藍色曲線是輸入
波形在向下「走」的過程中，到達一個值的時候，突然被「削去」。
說明，輸出電壓不可能低於這個值。
再看這個電路，沒有輸入交流信號的時候，發射極直流電位就已經存在6.6V，發射極的靜態電流為
6.6V / 680Ω = 9.7mA
當接入負載電阻RL= 680Ω之時，從交流分析看，因為RE與RL是並聯的，其兩端電壓降不在-3.3V以下。
9.7mA * 340Ω ≈ 3.3V
這樣，帶電阻負載的射極跟隨器，如沒有預先將空載電流增大到比最大輸出電流還要大一些時，輸出波形的負側就被切去，不能得到最大的輸出電壓。
空載電流增大到何種程度好呢？它隨必要的輸出電壓值與最大輸出電流值而有所不同。
但是，必須要注意一點，空載電流除了讓電晶體白白的發熱，目前也沒發現有其他的好處。
為了解決空載電流的問題，可以把電路圖3的發射極負載改成PNP型電晶體的射極跟隨器。這個電路空載電流為0。
即在沒有輸入信號時，兩個電晶體都截止，所以空載電流為0。
圖10 推挽型射極跟隨器電路圖
還是先看偏置電路，兩個10kΩ電阻對+15V電源分壓，三極體基極電壓為7.5V，三極體的發射極電壓為6.9V，此電壓也是PNP三極體2SA954的發射極電壓。
而三極體的基極電壓都為7.5V，所以此時三極體2SA954截止。
當存在輸入信號時候，交流分析：
所以，叫做push-pull推挽式電路。
值得注意的是，該電路輸入信號在0V附近時，基極-發射極間沒有電位差，故沒有基極電流的流動。這就是說，電晶體雙方都截止。此時會產生開關失真。
可以在偏置電路中，加2個二極體解決這個問題。
對電路圖3進行交流分析，電壓增益如圖11所示
圖11 射極跟隨器的頻率特性
幾乎為一條直線。
在頻率1kHz~10MHz處，頻率響應沒有變化。
圖12 共射極放大電路頻率響應
相比圖12的共射極放大電路頻率響應，射極跟隨器的頻率特性要更好。
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